Для порогового напряжения получено выражение где р — плотность жидкости. Период доменной структуры. В основном d зависит от толщины образца А, что и наблюдается экспериментально [2.2]. Следует заметить, что в различных работах получены разные выражения для критической частоты. Это показывает необходимость более корректного учета всех факторов доменооб-разования. Например, Хейльмейер [2.47] определяет fK как где т— время диэлектрической релаксаций, равное.
Орсеевская группа [2.48] задает /к следующим образом.
Пикин [2.35] критическую частоту /к выражает как (р — давление). Из приведенных теорий следует, что в диэлектрическом режиме Е2и пропорционально частоте.
В работе Пекстона и Конерса [2.49] предложена несколько иная модель, чем в предыдущих работах, также удовлетворительно объясняющая эффекты, наблюдаемые в тонких слоях ЖК в электрическом поле. Основные отличия этой работы в том, что движение в ЖК, вызываемое взаимодействием электрического поля Е с пространственным зарядом, не рассматривается.
Работа [2.49] основана на континуальной теории, включая анизотропию диэлектрическую и электрической проводности. Эта теория скорее квазистатическая, чем гидродинамическая. Такой подход позволяет учесть проблему граничных условий в двух измерениях, что важно, ибо, как известно, полное описание доменной структуры может быть выполнено лишь в трехмерном пространстве. Как следствие квазистатического приближения сдвиговые моменты здесь не рассматриваются. Известно, что они играют важную роль в теории Хель-фриха. Взаимодействие между вращательным движением молекул и массой ЖК учитывается посредством вязко-стей, материальный параметр которых играет роль коэффициентов трения по отношению к вращательному движению. Кроме того, в отличие от предыдущих теорий рассмотрена не только функция изменения угловой ориентации молекул <p(L), но и учитывается также то, что пространственный заряд Q изменяется в процессе формирования доменов. В этом смысле теория является двумерной. Уравнения, полученные для /к и Un, имеют следующий вид.